http://dspace.nbuv.gov.ua:80/handle/123456789/128428 2026-04-16T11:46:05Z http://dspace.nbuv.gov.ua:80/handle/123456789/128604 О немонотонной зависимости критической температуры сверхпроводящего перехода от концентрации носителей в фуллерите C₆₀ Локтев, В.М. Предлагается простое качественное объяснение колоколообразной формы функций Tc (nf) в твердом C₆₀ (Tc - критическая температура сверхпроводящего перехода, а nf - количество носителей (фермионов) - электронов или дырок - на одну молекулу). В основе объяснения лежит многократная вырожденность исходных состояний молекулы фуллерена, из которых формируются зона проводимости и валентная зона, и взаимодействие носителей с ян-теллеровскими внутримолекулярными колебаниями.; колебаниями. A simple qualitative explanation for the bell-shaped form of the functions Tc(nf) in solid C₆₀ is proposed (Tc is the critical temperature of the superconducting transition, and nf is the number of carriers (fermions)—electrons or holes —per molecule). This explanation is based on the many-fold degeneracy of the initial fullerene molecular states from which the conduction and valence bands are formed and the interaction of the carriers with Jahn–Teller intramolecular vibrations. 2001-01-01T00:00:00Z http://dspace.nbuv.gov.ua:80/handle/123456789/128598 Теплопроводность кристаллов фуллерита C₆₀ при низких температурах Ефимов, В.Б.; Межов-Деглин, Л.П.; Николаев, Р.К.; Сидоров, Н.С. Приведены результаты измерений теплопроводности k протяженных кристаллов фуллерита C60 поперечными размерами L порядка нескольких миллиметpов при низких температурах до 0,6 К. Обнаружено, что в диапазоне от 7 до 0,6 К температурная зависимость теплопроводности лучшего из образцов близка к кубической, k(T) ~ T³, а оцениваемая по измеренной теплопроводности и известной из литературы [1] теплоемкости фуллерита эффективная длина свободного пробега фононов lp≈0,6 мкм практически не зависит от температуры и много меньше L, т.е. фононные пробеги ограничены сильным рассеянием на дефектах в объеме образца.; The thermal conductivity κ of extended crystals of fullerite C60 with transverse dimensions L of the order of a few millimeters is measured at low temperatures (down to 0.6 K). It is found that in the range from 7 to 0.6 K the temperature dependence of the thermal conductivity of the better of the samples is close to cubic, κ(T)∼T3, and the effective phonon mean free path estimated from the measured thermal conductivity and the published value of the specific heat of fullerite [J. R. Olson et al., Science 259, 1145 (1993)] has a value (lp≈0.6 μm) that is practically independent of temperature and much less than L, i.e., the phonon mean free path is limited by strong scattering on defects in the bulk of the sample. 2001-01-01T00:00:00Z http://dspace.nbuv.gov.ua:80/handle/123456789/128597 Unusual substitutional properties of Cu in bulk polycrystalline samples of La₀.₇Ca₀.₃Mn₁₋xCuxO₃₋δ Tovstolytkin, A.I.; Pogorilyi, A.N.; Belous, O.Z.; Yanchevski, A.G. The transport and magnetoresistive properties of bulk polycrystalline samples of the La₀.₇Ca₀.₃Mn₁₋xCuxO₃₋δ (x ≤ 0.15) system are studied in the temperature range 77 K-300 K. All the samples investigated exhibit the giant magnetoresistance effect associated with the transition from the ferromagnetic metallic to the paramagnetic insulating state. As a function of copper concentration, the temperature of the resistivity peak, Tp, first decreases from 193 K (x=0) to 108 K (x=0.10) and then gradually grows, reaching 120 K at x=0.15. Significant temperature broadening of the resistive transition as well as anomalous behavior of the peak value of the resistivity are observed near x=0.10. The unusual properties of the La0.7Ca0.3Mn1-xCuxO3-d system are well explained in terms of a mixed valence of the Cu ions. The transport and magnetoresistive properties of bulk polycrystalline samples of the La₀.₇Ca₀.₃Mn₁₋xCuxO₃₋δ (x=0.15) system are studied in the temperature range 77 K–300 K. All the samples investigated exhibit the giant magnetoresistance effect associated with the transition from the ferromagnetic metallic to the paramagnetic insulating state. As a function of copper concentration, the temperature Tp of the resistivity peak first decreases from 193 K (x=0) to 108 K (x=0.10) and then gradually grows, reaching 120 K at x=0.15. Significant temperature broadening of the resistive transition as well as anomalous behavior of the peak value of the resistivity are observed near x=0.10. The unusual properties of the La₀.₇Ca₀.₃Mn₁₋xCuxO₃₋δ system are well explained in terms of a mixed valence of the Cu ions. 2001-01-01T00:00:00Z http://dspace.nbuv.gov.ua:80/handle/123456789/128596 Тензор динамической диэлектрической восприимчивости хаотизированного f-d -магнетика Безносов, А.Б.; Орел, Е.С. Методом двухвременных запаздывающих функций Грина рассчитан магнитный вклад в тензор динамической диэлектрической восприимчивости χαβ(ω)=χ1αβ(ω)+iχ2αβ(ω) системы хаотизированных квазилокальных оптических диполей магнитного проводника. Полученный спектр χαβ(ω) состоит из когерентной χcohαβ и некогерентной χincohαβ компонент, формируемых электронными возбуждениями с нулевым и произвольным квазиимпульсом соответственно. Вдали от резонансных частот (где χ представлена только дисперсной частью) недиагональные компоненты χ2α≠β(ω) линейны в главном порядке по эффективному полю ΔM=ζ/2−μBH0 (ζ - константа спин-орбитального взаимодействия, μB - магнетон Бора, H0 - магнитное поле), тогда как магнитный вклад в диагональные компоненты χ1αα(ω) квадратичен по DM.; The magnetic contribution to the dynamic dielectric susceptibility tensor χαβ(ω)=χ1αβ(ω)+iχ2αβ(ω) of a system of randomized quasilocal optical dipoles of a magnetic conductor is calculated by the method of two-time retarded Green’s functions. The spectrum of χαβ(ω) consists of a coherent component χcohαβ and an incoherent component χincohαβ which are formed by electronic excitations with zero and arbitrary quasimomentum, respectively. Far from the resonance frequencies (where χ is represented by only a dispersion part) the off-diagonal components χ2α≠β(ω) are linear to leading order in the effective field ΔM=ζ/2−μBH0 (ζ is the spin–orbit interaction constant, μB is the Bohr magneton, and H0 is the magnetic field), whereas the magnetic contribution to the diagonal components χ1αα(ω) is quadratic in ΔM. 2001-01-01T00:00:00Z