<?xml version="1.0" encoding="UTF-8"?>
<rdf:RDF xmlns="http://purl.org/rss/1.0/" xmlns:rdf="http://www.w3.org/1999/02/22-rdf-syntax-ns#" xmlns:dc="http://purl.org/dc/elements/1.1/">
<channel rdf:about="http://dspace.nbuv.gov.ua:80/handle/123456789/117847">
<title>Физика низких температур, 2005, № 05</title>
<link>http://dspace.nbuv.gov.ua:80/handle/123456789/117847</link>
<description/>
<items>
<rdf:Seq>
<rdf:li rdf:resource="http://dspace.nbuv.gov.ua:80/handle/123456789/121472"/>
<rdf:li rdf:resource="http://dspace.nbuv.gov.ua:80/handle/123456789/121471"/>
<rdf:li rdf:resource="http://dspace.nbuv.gov.ua:80/handle/123456789/121470"/>
<rdf:li rdf:resource="http://dspace.nbuv.gov.ua:80/handle/123456789/121469"/>
</rdf:Seq>
</items>
<dc:date>2026-04-24T19:36:49Z</dc:date>
</channel>
<item rdf:about="http://dspace.nbuv.gov.ua:80/handle/123456789/121472">
<title>Фрустрированные состояния типа спинового стекла в разбавленных ферримагнитных оксидах</title>
<link>http://dspace.nbuv.gov.ua:80/handle/123456789/121472</link>
<description>Фрустрированные состояния типа спинового стекла в разбавленных ферримагнитных оксидах
Ефимова, Н.Н.
Представлены обзор и обобщение результатов систематического экспериментального исследования&#13;
двух модельных фрустрированных систем разбавленных ферромагнитных оксидов:&#13;
слабоанизотропных кубических шпинелей Li₀,₅Fe₂, ₅–хGaхO₄ и сильно анизотропных с гексагональной&#13;
структурой BaFe₁₂–хGaхO₁₉. Обсуждаются впервые построенные для этого класса магнетиков&#13;
концентрационные фазовые х–Т-диаграммы, механизмы формирования неупорядоченных&#13;
состояний типа спинового стекла (роль обменного взаимодействия и анизотропии),&#13;
структура состояний и влияние эффектов пространственной неоднородности кластерного типа.&#13;
На примере Li–Ga-шпинелей показано, что в этом классе анизотропных гейзенберговских магнетиков&#13;
с короткодействующим обменом вид х–Т-диаграммы отличается от канонического для&#13;
спин-стекольных систем: в возвратной области (0,9 ⩽  х  ⩽ 1,5) обнаружены новое кооперативное&#13;
фрустрированное состояние и линия фазовых переходов первого рода Т₁ (х), которая заканчивается&#13;
критической точкой при х = 0,8.; Наведено огляд і узагальнення результатів систематичного експериментального дослідження&#13;
двох модельних фрустрированих систем розведених феромагнітних оксидів: слабкоанізотропних&#13;
кубічних шпінелей Li₀,₅Fe₂,₅–хGaхO₄ і сильно анізотропних з гексагональною структурою&#13;
BaFe₁₂–хGaхO₁₉. Обговорюються вперше побудовані для цього класу магнетиків&#13;
концентраційні фазові х–Т-діаграми, механізми формування неупорядкованих станів типу&#13;
спінового скла (роль обмінної взаємодії та анізотропії), структура станів та вплив ефектів&#13;
просторової неоднорідності кластерного типу. На прикладі Lі–Ga-шпінелей показано, що в цьому&#13;
класі анізотропних гейзенбергівських магнетиків з короткодіючим обміном вид х–Т-діаграми&#13;
відрізняється від канонічного для спін-скляних систем: у зворотній області (0,9 ⩽ х  ⩽ 1,5) виявлено&#13;
новий кооперативний фрустрирований стан і лінія фазових переходів першого роду&#13;
Т₁(х),  що закінчується критичною точкою при х = 0,8.; The survey and general conclusions of the systematic&#13;
experimental study of two model&#13;
frustrated systems of diluted oxides (weakly&#13;
anisotropic cubic spinels Li₀,₅Fe₂,₅–хGaхO₄, and&#13;
strongly anisotropic BaFe₁₂–хGaхO₁₉ with the&#13;
hexagonal structure) are presented. The concentration&#13;
phase x–T-diagrams, constructed for the first&#13;
time for this class of magnets, the mechanism for&#13;
the formation of disordered spin-glass-type states&#13;
(the role of exchange interaction and anisotropy),&#13;
the structure of states and the effects of spatial&#13;
inhomogeneity of the cluster type are considered.&#13;
Taking the Li–Ga-spinels as an example it is&#13;
shown that the x–T-diagrams for this class of&#13;
anisotropic Heisenberg magnets with a short range&#13;
exchange differ from the canonical one. Within&#13;
the reentrant interval (0.9 ⩽ х ⩽ 1.5) a new cooperative&#13;
frustrated state and a line of the first kind&#13;
phase transitions Т₁(х), which ends with the critical&#13;
point at x = 0.8 are observed.
</description>
<dc:date>2005-01-01T00:00:00Z</dc:date>
</item>
<item rdf:about="http://dspace.nbuv.gov.ua:80/handle/123456789/121471">
<title>Спектр ЭПР и магнитное упорядочение оротата меди</title>
<link>http://dspace.nbuv.gov.ua:80/handle/123456789/121471</link>
<description>Спектр ЭПР и магнитное упорядочение оротата меди
Кутько, К.В.; Каплиенко, А.И.; Николова, Э.П.; Андерс, А.Г.; Шишкин, О.В.; Зубатюк, Р.И.
Проведено рентгеноструктурное исследование, а также измерения спектра ЭПР монокристалла&#13;
оротата меди [Cu(C₅H₃N₂O₄)(H₂O)₂]. При комнатной температуре наблюдается одноцентровый&#13;
спектр ЭПР ромбической симметрии. Определены экстремальные значения g-факторов.&#13;
Обнаружено низкотемпературное уширение резонансной линии. Предполагается, что&#13;
оно связано с возникновением ближнего антиферромагнитного порядка, который возникает&#13;
при приближении к точке Нееля TN = 3,2 К.; Проведено рентгеноструктурне дослідження, а також виміри спектра ЕПР монокристалу&#13;
оротата міді [Cu(C₅H₃N₂O₄)(H₂O)₂]. При кімнатній температурі спостерігається одноцентровий&#13;
спектр ЕПР ромбічної симетрії. Визначено екстремальні значення g-факторів. Виявлено&#13;
низькотемпературне розширення резонансної лінії. Припускається, що воно пов’язане з виникненням&#13;
ближнього антиферромагнітного порядку, який виникає при наближенні до точки&#13;
Неєля TN = 3,2 К.; The x-ray study and measurements of the&#13;
EPR spectrum of copper orotate single crystals&#13;
[Cu(C₅H₃N₂O₄)(H₂O)₂]. were carried out. The&#13;
EPR spectrum of copper orotate exhibits a single&#13;
line of rhombic anisotropy at room temperature.&#13;
The extremal values of effective g-factors were&#13;
obtained. A low-temperature broadening of the&#13;
resonance line was observed. This is supposed to&#13;
be due to the occurrence of a short-range antiferromagnet&#13;
order preceding the Neel point TN = 3.2 K.
</description>
<dc:date>2005-01-01T00:00:00Z</dc:date>
</item>
<item rdf:about="http://dspace.nbuv.gov.ua:80/handle/123456789/121470">
<title>Сверхпроводимость в неадиабатических системах с «протяженной» особенностью в электронном энергетическом спектре</title>
<link>http://dspace.nbuv.gov.ua:80/handle/123456789/121470</link>
<description>Сверхпроводимость в неадиабатических системах с «протяженной» особенностью в электронном энергетическом спектре
Палистрант, М.Е.
Получено уравнение для определения температуры сверхпроводящего перехода Tc в линейном&#13;
по неадиабатичности приближении в системе с корневой особенностью в плотности электронных&#13;
состояний. Вычислена вершинная функция и получены аналитические выражения для&#13;
Tc в предельных случаях Tc &lt;&lt; μ₁ и  μ₁ = 0 (μ₁ — особая точка), а также выражение для коэффициента&#13;
изотопического эффекта. Показано, что вклад неадиабатических эффектов в Tc является&#13;
значительным и уменьшается по мере приближения к особой точке μ₁ = 0, а малость изотопического&#13;
эффекта обязана наличию рассматриваемой особенности в электронном&#13;
энергетическом спектре и неадиабатичности системы.; Отримано рівняння для визначення температури надпровідного переходу Tc у лінійному по&#13;
неадіабатичності наближенні в системі з корневою особливістю в щільності електронних&#13;
станів. Обчислено верхову функцію і отримано аналітичні вирази для Tc у граничних випадках&#13;
Tc &lt;&lt; μ₁ і  μ₁ = 0 (μ₁ — особлива точка), а також вираз для коефіцієнта ізотопічного ефекту. Показано,&#13;
що внесок неадіабатичних ефектів у Tc є значним і зменшується в міру наближення до&#13;
особливої точки μ₁ = 0, а малість ізотопічного ефекту зобов’язана наявності особливості, яку&#13;
розглядають, в електронному енергетичному спектрі і неадіабатичності системи.; An equation for superconducting transition&#13;
point Tc is derived in the linear-in-nonadiabacity&#13;
approximation for the system with a root&#13;
singularity in the density of electronic states.&#13;
The vertex function is calculated. Analitical expressions&#13;
for Tc in the limiting cases Tc &lt;&lt; 1 and&#13;
at the point μ₁ = 0 (μ₁ is the singular point) and&#13;
expressions for isotope effect coefficient are obtained.&#13;
It is shown that the contribution of the&#13;
nonadiabatic effects to Tc is considerable and decreases&#13;
with approaching the singular point&#13;
μ₁ = 0. It is found that the isotopic effect is insignificant&#13;
due to both the presence of the&#13;
above singularity in the electronic energy spectrum&#13;
and the nonadiabacity of the system.
</description>
<dc:date>2005-01-01T00:00:00Z</dc:date>
</item>
<item rdf:about="http://dspace.nbuv.gov.ua:80/handle/123456789/121469">
<title>Взаимодействие вихря Абрикосова с границами гранул вблизи Hc₁. II. Магнитные и транспортные свойства поликристаллических ВТСП</title>
<link>http://dspace.nbuv.gov.ua:80/handle/123456789/121469</link>
<description>Взаимодействие вихря Абрикосова с границами гранул вблизи Hc₁. II. Магнитные и транспортные свойства поликристаллических ВТСП
Белевцов, Л.В.
Исходя из результатов по распределению энергии вихря Абрикосова в вихрь-ламинарной&#13;
 модели поликристаллического сверхпроводника [Л.В. Белевцов, ФНТ 31, 155 (2005)] теоретически&#13;
 изучены его магнитные и транспортные характеристики. Показано, что эти свойства в&#13;
 значительной мере зависят от характерного размера зерна, интенсивности межзеренной связи,&#13;
 анизотропии и степени «зеркальности» материала. Рассчитано поле вхождения первого вихря&#13;
 Hp, первое критическое поле Hc₁, свободная энергия Гиббса, а также полевые зависимости намагниченности&#13;
 M(H), потенциала пиннингаUp(H) и плотности критического тока Jc(H) вблизи&#13;
 H Hc₁. Найдена энергия вихрь-вихревого взаимодействия.; Using the results of Abrikosov vortex energy&#13;
 distribution in the vortex-laminar model of polycrystalline&#13;
 superconductor [L.V. Belevtsov, Low&#13;
 Temp. Phys. 31, 116 (2005)], the magnetic and&#13;
 transport properties were investigated thearetically.&#13;
 It is shown that these properties depend&#13;
 strongly on grain size, grain-coupling strength, anisotropy ratio and «surface smoothness» of&#13;
 materials. The first flux entry field Hp, the lower&#13;
 critical field Hc₁ and the Gibbs free energy&#13;
 as well as the field dependences of magnetization&#13;
 M(H), pinning potential Up(H) and critical current&#13;
 density Jc(H) near Hc₁ are calculated. The&#13;
vortex-vortex interaction energy is also determined.; Виходячи з результатів по розподілу енергії вихору Абрікосова у вихор-ламінарній моделі&#13;
 полікристалічного надпровідника [Л.В. Белевцов, ФНТ 31, 155 (2005)] теоретично вивчені&#13;
 його магнітні та транспортні характеристики. Показано, що ці властивості значною мірою залежать&#13;
 від характерного розміру зерна, інтенсивності міжзеренного зв’язку, анізотропії і ступеня&#13;
 «дзеркальності» матеріалу. Розраховано поле входження першого вихору Hp, перше критичне&#13;
 поле Hc₁, вільна енергія Гіббса, а також польові залежністі намагніченості M(H),&#13;
 потенціалу пiнинга Up(H) та щільності критичного струму Jc(H) поблизу H Hc₁. Знайдено&#13;
 енергію вихор-вихрової взаємодії.
</description>
<dc:date>2005-01-01T00:00:00Z</dc:date>
</item>
</rdf:RDF>
